кового шва» указать нельзя. Для многих Д. характерны входящие углы, к-рые никогда не встречаются на монокристаллах. Двойникование иногда сопровождается повышением внешней симметрии. Различные случаи двойникования лучше всего рассматривать по кристаллографическим системам, для которых они являются характерными.
Кубическая система. 1) Срастание двух октаэдров. Двойниковая плоскость совпадает с направлением грани октаэдра. Двойниковой осью является ось симметрии 3 — го порядка; поворот одного кристалла относительно другого равен 60°. Этот случай получил название шпине левого закона от минерала шпинели, кристаллы к-рого часто встречаются в виде таких Д. 2) Срастание двух пирамидальных кубов по плоскости октаэдра. Двойниковая ось (ось 3 — го порядка) перпендикулярна к двойниковой плоскости; поворот на 60°. Этого типа Д. наблюдаются на самородной меди. Иногда развитие обоих составляющих ограничивается ближайшей частью шестигранного угла при оси симметрии L8, тогда вся форма Д. приближается к довольно тупой гексагональной дипирамиде. 3) Два куба прорастают друг в друга так, что одна из осей 3 — го порядка (двойниковая ось) у них общая и один кристалл повернут относительно другого на 60°. Ось L* обращается в ось L*; такие Д. часто встречаются на флюорите (рис. 1). — Т етрагональная система. Характерны Д. по пирамиде, наблюдаемые на рутиле (рис. 2). Иногда эти двойники состоят из 8 кристаллов и имеют причудливую форму замкнутого кольца (рис. 3). — В тригональной системе особенно интересный, кварца, дающего три различных типа двойникования: 1) два одноименных кристалла (оба правые или оба левые) срастается так, что оси 3 — го порядка у них параллельны, но при этом один повернут относительно другого вокруг оси L* на 60°. Часто наблюдается полное взаимное прорастание этих двух кристаллов, к-рое не сопровождается появлением входящих углов, но зато на двойнике присутствуют грани обоих кристаллов (рис. 4) — «дофински й», или «швейцарс к и й», закон. 2) Два кристалла разных знацов (правый и левый) срастаются или целиком прорастают друг в друга так, что оси 3 — го порядка параллельны, и плоскостью срастания йвляется грань (И — 20) — «б р азильский» закон (рис. 5). 3) Два кристалла срастаются друг с другом по грани (11—22), давая коленчатые формы — «я поиски й» закон (рис. 6). — Р о мбическая система часто дает сложные Д., имитирующие гексагональную систему (напр. арагонит). Характерны Д. прорастания ставролита (032), имеющие крестообразную форму (рис. 7). — В моно клинной системе замечательны Д. ортоклаза, дающего 3 различных случая двойникования: 1) плоскость срастания (010), поворот на 180° около оси симметрии второго порядка, лежащей перпендикулярно к граням (010), частичное или полное прорастание — «карлсбадский» закон (рис. 8). 2) Плоскость срастания (001), поворот на 180° около нормали к плоскости срастания — «манебахский» закон (рис. 9). 3) Плоскость срастания (021), поворот на 180° около нормали к плоскости срастания — «б авенский» зако н. — Наконец триклинная система дает два характерных случая: 1) срастание по (010) с поворотом на 180° около нормали к этой грани — «альбитовый» закон (рис. 10). 2) Поворот на 180° происходит около оси, лежащей в плоскости (001) и нормальной к ребру между гранями (001) и (010), — «перклино'вый» закон (рис. 11).
Двойникования с поворотом на 180°часто повторяются много раз, давая т. н. полисинтетические Д. Под микроскопом эти образования дают очень характерную картину попеременного погасания тончайших параллельных пластинок. Приведенные случаи двойникования являются только наиболее распространенными и типичными примерами, но не исчерпывают всех1 возможных случаев.
ДВОЙНИКИ, рабочие, члены одной семьи, занятые на предприятии. См. Безработица, Труд.
ДВОЙНОЙ ЫШАЩИЕ, класс рыб, см.
ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ, явление, наблюдаемое при распространении света в т. н. анизотропных средах, т. е. в однородных телах, физические свойства к-рых различны по различным направлениям. Анизотропия может быть естествен 678
ной (кристаллы) или искусственно возник^ шей в результате механических деформаций, закалки, воздействия электрического или магнитного поля и др. причин. При этом искусственная анизотропия может либо оставаться в теле навсегда (напр. в закаленных стеклах) либо исчезать по устранении вызвавшей ее причины (напр. анизотропия в электрическом поле, т. н. эффект Керра).
Д. л. состоит в том, что пучок света при прохождении в анизотропном теле распадается на два луча, распространяющиеся с разными скоростями и поляризованные в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Явление впервые открыто и описано Э. Бартолинусом в 1670 на примере кристалла исландского шпата (СаСО3), в к-ром Д. л. обнаруживается особенно сильно. Исландский шпат встречается часто в природных условиях в виде оптически безукоризненных больших кристаллов и благодаря механической и химической стойкости и сравнительной легкости обработки получил широкое применение для изготовления различных поляризационных призм. Углекислый кальций (СаСО3) встречается в весьма разнообразных кристаллических формах, из к-рых при раскалывании всегда получаются ромбоэдры (см.). Исландский шпат — одноосный кристалл. В правильно развитом кристалле (рис. 1) оптическая ось соединяет две вершины, в к-рых ветречаются три равных пло- / \ \ / \ ских тупых угла по \ \ 101°53'. Плоскости, про- \ \ ходящие через ось или \ \ через направление, ей па- \ у *7°^ раллельное, и через луч, \ \/ падающий на кристалл, VV называются главными се\ \ чениями. Когда на кри\ \ Сталл падает световой пуРис < чок, то внутри кристалла он распадается на два луча, идущие по разным направлениям. В случае отвесного падения на кристалл один из лучей продолжает свой путь без преломления, как и в изотропной среде, другой же отклоняется в сторону, нарушая т. о. обычный закон преломления света. Соответственно этому первый луч называют обыкновенным, второй необыкновенным. Если в случае отвесного падения луча поворачивать кристалл вокруг луча, то след обыкновенного луча остается на месте, в центре, а след необыкновенного луча вращается по кругу. Это означает, что необыкновенный луч все время остается в плоскости главного сечения. В прозрачных кристаллах интенсивность обыкновенного и необыкновенного луча одинакова, если падающий свет был естественным. Выделив диафрагмой один из лучей, получившихся при Д. л., и заставив его пройти через второй кристалл, можно снова получить Д. л. На этот раз однако интенсивность обыкновенного и необыкновенного луча будет, вообще говоря, различной. Отношение интенсивности зависит от ориентировки второго кристалла относительно первого, именно от угла, образуемого главными сечениями того и другого кристалла. Если этот угол составляет 0° или 22*
