Для вычисления расппепеления энергии И. р. в прост — i купности с другими проводами, то это сопротиранстве, окружающем антенну, обычно пользуются слевление может быть сильно изменено в ту или дующим методом. Описывают вокруг антенны, как вокруг другую сторону в зависимости от амплитуд и центра, сферу такого большого радиуса, что по сравнению с ним размеры антенны могут считаться исчезающе расположения соседних проводов. Такие промалыми, и находят закон, связывающий величину раввода являются обычными излучателями при конодействующего магнитного вектора в различных точках ротких волнах (см.). При длинных волнах осусферы с координатами этих точей. Равнодействующий вектор находится как геометрическая сумма составляюществить вертикальную антенну высотой в 2/2 щих векторов, создаваемых в данной точке токами отили Vi волны практически недельных вибраторов. Для вычисления этого необходимо, возможно, и поэтому часть дли-с одной стороны, знать относительные силы токов и взаимный сдвиг их фаз во всех вибраторах и, с другой стоны провода заменяют емкостью, роны, иметь возможность вычислить сдвиг фазы вследосуществляемой горизонтально ствие разности хода лучей от отдельных вибраторов до земля располагаемой системой проводанной точки сферы. Т. о. необходимо знать также взаимное расположение вибраторов. дов (рис. 8), а самый излучаюРИС. 8.
Для характеристики действия направленной антенны обычно применяют диаграммы, показывающие распределение энергии И. р. в различных направлениях. Чаще всего применяются диаграммы, относя — щиеся лишь к какой-ни-будь определенной плорис. 7. скости. На рис. 7 дана примерная диаграмма, характеризующая И. р. направленной антенны системы Маркони в горизонтальной плоскости.
Величина радиуса-вектора характеризует относительную силу электрического или магнитного поля в точках,, лежащих в горизонтальной плоскости (проходящей через антенну) на равном расстоянии от центра антенны, но видимых под различными углами из этого центра. Как ясно из рис. 7, излучение состоит из главного луча, имеющего наибольшую интенсивность, и ряда боковых лучей, интенсивность к-рых падает по мере удаления от главного луча.
Чтобы количественно охарактеризовать антенну в отношении И. р., пользуются понятием «сопротивление излучения», при этом подразумевают величину эквивалентного сопротивления, к-рое, будучи включено в пучности тока — антенны, вызвало бы такой же расход энергии, как и излучение. Если помножить сопротивление излучения на квадрат силы тока в пучности, то получится «мощность излучения». Наоборот, зная полную мощность И. р. при данном токе, можно найти сопротивление излучения. Этим часто пользуются для вычисления сопротивления И. р. (причем мощность вычисляется путем интегрирования вектора Пойн'тинга по какой-либо замкнутой поверхности, окружающей антенну).
В случае сложных антенн такой способ вычисления оказывается однако непригодным, т. к. налицо имеется много проводов, могущих нести различные токи, и необходимо определить не только полную мощность И. р., но и ту мощность, к-рая излучена каждым проводом в •отдельности. Такого же рода задача может стоять и отно•сительно каждого провода, если желают знать, какая доля излучения обусловлена действием его отдельных элементов. В этом случае прибегают к вычислению эдс излучения <т. е. произведения тока на сопротивление излучения), действующих в каждом элементе системы. Эта эдс состоит из собственной эдс данного элемента и эдс, наведенной остальными элементами системы. Для вычисления наведенной эдс берут бесконечно малый участок данного элемента системы и суммируют действие на него всех бесконечно-малых участков остальных элементов системы, принимая во внимание запаздывание этого действия на промежуток времени, необходимый для передачи импульсов через расстояние, разделяющее оба рассматриваемые участка. В результате такого интегрирования получают значение эдс, наведенной в данном бесконечно-малом участке провода. Далее суммируют эти эдс вдоль по длине данного элемента и находят т. о. тот добавок эдс излучения, к-рый обусловлен действием остальных элементов системы и к-рый может либо увеличивать, либо уменьшать собственную эдс. излучения. Для этого вычисления необходимо заранее знать не только форму и расположение всех проводов системы, но также величины и фазы токов в них.
Для одиночного провода длиною х/2 волны сопротивления И. р. составляет 73, 3 ома. Если такой провод расположен не одиноко, а в сово щий провод заземляют через самоиндукцию, служащую также для увеличения периода антенны. Если вдоль всего вертикального провода ток одинаков, то сопротивление излучения вычисляется по формуле R=1.580 омов, где h — высота излучающего провода, a L — длина волны. Обычно однако ток уменьшается в верхней части антенны. В этом случае, если пучность тока находится у земли, то вместо действительной высоты антенны под h следует подразумевать «эффективную» или действующую высоту (см.), к-рая несколько меньше действительной и зависит от характера распределения тока вдоль провода.
Существует много способов для экспериментального определения полного сопротивления антенны. Простейшим является метод включения в пучность тока безиндукционных сопротивлений при постоянной наводимой в антенне эдс. Полное сопротивление вычисляется в этом случае из сравнения силы тока при различных введенных сопротивлениях. Для определения сопротивления И. р. из найденного полного сопротивления должны быть откинуты всевозможные вредные потери, что требует еще отдельных измерений этих потерь, к-рые не всегда бывает возможно сделать. Поэтому экспериментальное определение не всегда может быть достаточно точным, и часто предпочитают основываться на вычисленном сопротивлении И. р.
Отношение его к полному сопротивлению называется кпд антенны. При коротких волнах легко осуществляются антенны, имеющие кпд 98%.
При длинных волнах, вследствие меньшего излучения, кпд значительно ниже.
Лит.: РюденбергР., Излучение и прием электромагнитных волн, М., 1930;Мени Р., Короткие электрические волны, 2 изд., М. — Л., 1930; Люббен К., Короткие волны,' М., 1927; Рейнер Д., Справочник по радиотехнике, м., 1929. м. Бонч-Бруевич.
ИЗЛЮБЛЕННЫЙ ГОЛОВА (И. староста),
представитель местного управления посадов, дворцовых и черных волостей в Московской Руси 16—17 вв. Появление И. г. связано с т. н. земской реформой Ивана IV Грозного и с борьбой двух, фракций феодально-землевладельческого класса — боярства с дворянством — и победой последнего. Укреплявшее свою власть на местах крепостническое дворянство провело отмену кормлений(см.) и централизовало сбор податных поступлений от населения (50-е гг. 16 в.).
Кормленщики были выведены из городов и волостей, а всякого рода «кормы» превратились в денежный оброк, отвозить к-рый в Москву и составило первую обязанность И. г. Вместо кормов и пошлин боярину-наместнику «податные люди» (в первую очередь крестьянство) должны были вносить оброк («окуп») в «казну государеву». Т. о. дворянство через введение И. г. облегчило себе сбор значительных денежных средств, выжатых из трудового населения. Иде-
