На интерференционном компараторе могут •быть измерены плитки до 20 см длиною. При увеличении длины плитки интерференционнаяях — разности. Графически оба случая представлены на рис. 1, где кривая с изображает результирующее колебание, получающееся при сложении колебаний а и Ъ. В случаях промежуточных (фазы различны, но не противоположны) результирующее смещение равно диагонали параллелограма, стороны которого равны обоим смещениям, а угол между ними равен разности фаз обоих колебаний.
При сложении колебаний, идущих от двух источников (при условии их когерентности; см. Когерентные волны), в пространстве получаются поверхности, куда оба колебания приходят с одинаковыми фазами, — места с максимальными амплитудами результирующего ко лебания, и поверхности с противоположными
Рис. 3. Интерференционный компаратор Костерса.
картина делается мало отчетливой и наконец исчезает совершенно вследствие того, что спектральные линии не строго монохроматичны.
- Интерференционные методы измерения, аналогичные примененным Фабри, Перо и Бенуа, были примедены для измерения в длинах волн расстояний, ббльших одного метра. Так напр., Ватанабе и Масаки измерили длину пятиметрового базисного прибора, Ватанабе и Имаизуми — длину 25-метровой инварной проволоки.
•Наконец Вейселя измерил в полевой обстановке расстояние в 192 м, последовательно сравнивая расстояния в 1, 3, 6, 12, 24, 96 и 192 м между зеркалами, установленными на специальных тумбах.
Лит.: РольтФ. Г., Калибры и точные измерения,
т. I, Ленинград — Москва, 1933; KOsters W., Anwen4ung der Interferenzen zu Messzwecken, в книге: Handbuch der physikalischen Optiki hrsg. v. E. Gehrcke, Band I, Leipzig, 1927.
M. Романова.
. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ (лат., буквальный пере вод — взаимодействие), усиление или ослабление колебаний, получающихся при встрече двух или нескольких волн. Явления этого рода наблюдаются для волн на поверхности жидкости, для звуковых волн и для электромагнитных волн, в том числе и световых; Когда по одному направлению распространяются два гармонических колебательных движения, одинаково направленных и одного и
того же периода, смещения, происходящие от действия обеих волн, складываются в каждой точке; результат сложения будет зависеть от того, как отличаются по фазе оба колебания в данной точке: при одинаковой фазе результирующее смещение равно сумме смещений от обеих волн, при противоположных смёщени — Рис. 2. Интерференционные максимумы при наличии двух когерентных источников.
фазами обоих колебаний — места с минимальными амплитудами (рис. 2).
Интерференцию звуковых колебаний можно наблюдать на приборе Квинке (рис. 3). Звуковая волна, производимая камертоном в точке о, разделяется на две волны, идущие по двум ветвям трубки ofmgp и ofabngp, последняя — составная и может удлиняться и укорачиваться. Обе волны r
ОД / г — \ встречаются в точке «Н 1 » J 1J — р, и результирую[щпппшп^^ щее звуковое колеба£*р НИ6 МОЖет быть ВОС — Рис. 3. Прибор Квинке для принято непосредст — наблюдения интерференции венно либо изучено звуковых колебаний.
при помощи чувствительного пламени (см.). Когда разница длины путей обеих волн А = пЛ (Л — длина волны, n = 0, 1, 2...), фазы обеих волн в точке р одинаковы, и получается усилений звука, при А = (и + ~) Л волны приходят в противоположных фазах и звук ослабевает. Частным случаем И. является сложение двух колебаний, идущих навстречу друг другу и образующих систему стоячих волн (см.).
В оптике об И. говорят в тех случаях, когда при встрече двух пучков света интенсивность не равняется сумме интенсивностей отдельных пучков, а в нек-рых местах больше, в других меньше ее. Получаются темные и светлые места — интерференционные полосы. С точки зрения волновой теории света, которой мы и будем следовать в дальнейшем изложении, И. является непосредственным следствием того, что при встрече двух (или нескольких) пучков света, вообще говоря, складываются напряженности светового поля (электромагнитного поля; в прежней упругой теории света эквивалентное понятие — смещение частиц эфира), а не интен-
