ростом магнитного поля, а затем достигает ство, чем однороднее оно, тем оказывается постоянства — так наз. насыщения. При одном меньше гистерезис; поэтому можно полагать, что и том же Н магнитный момент J, приходя
в идеально чистом и однородном ферромагнетищийся на 1 см9 (или, как его называют, «на ке гистерезис отсутствует вовсе. В очень чимагничение»), у ферромагнитных тел в сотни стом железе Нс составляет около 0, 2 эрстеда, и тысяч раз больше, чем у пара — или диа
в вольфрамовой стали Нс достигает 70 эрстед. магнитных тел. Поэтому индукция В у В некоторых специальных сплавах Нс достигает ' ферромагнетиков сильно отличается от Н. тысячи эрстед.
Исследование зависимости магнитных свойств Если сохранить в силе и для ферромагнеЛ\ тика уравнение В=рН, то ферромагнетиков от температуры показало, I X. оказывается, что здесь прочто для каждого ферромагнитного вещества 7 п ницаемость сильно зависит существует особая критич. температура 0, т. н.
Рие 4 от Н (рис. 4). Степень на
точка Кюри, при к-рой ферромагнитизм исчемагничения ферромагнети
зает вовсе, и тело становится парамагнитным. ков зависит также и от формы изучаемых Для железа 0=758°, для никеля 0=360°, для образцов. Это обстоятельство легко себе пред
кобальта 0=1.075°, для сплава железо-никель ставить. В самом деле, представим себе нама
(Ni=27%) 0=20°. На рис. 7 изображен ход магничиваемое тело разделенным мысленно на несколько продольных волокон (рис. 5а). Если бы мы на самом деле разделили наш образец на такие волокна и позволили им свободно поворачиваться, то мы заметили бы картину, как на рисунке 5Ъ, так как противоположные полюсы притягиваются, а одноименные отталкиваются. Иными словами, отдельные волокна действуют друг на друга так, чтобы взаимно ослабить намагничивание. Чем меньше отношение длины образца к его толщине, тем сильнее это «размагничивающее» действие.
Поэтому фактически на образец действует не оно резко спадает вблизи 0. Примерно так же поле Н, а несколько меньшее поле Hi. Это меняются с температурой остаточное намагничеразмагничивающее действие пропорционально ние и коэрцитивная сила. степени намагничения H^H — AJ, где А зависит Атомный и молекулярный механизм магнитных явлений. Первый шаг к объяснению М. от формы тела. Например для шара А был сделан Ампером (1825). Исходя из тождедля стержней, у к-рых отношение длины I к диа
ства поля магнитного листка и поля замкнутого метру d поперечного сечения кольцевого тока, Ампер формулировал знаменитую теорему, что мощность магнитного 1/(1 = 5, — 4 = 0, 68 листка эквивалентна силе циркулирующего l/d = 10, А = 0, 25. по контуру листка электрич. тока, численно Во многих ферромагнитных телах нек-рая равного этой мощности. Исходя из этого же, доля намагничения J остается и после того, Ампер высказал блестяще подтвердившуюся как образец совершенно удален из магнитного гипотезу, что намагниченность магнитов сополя. При этом оказывается, что степень на
здается молекулярными кольцевыми токами. магничения образца в заданном поле зависит Современное объяснение М. заключается в слеот предшествующей истории образца. На рис. 6 дующем. Как известно, мельчайшая частица изображена кривая зависимости J от Н. Стрел
вещества — атом, состоит из положительно заками отмечено, что намагничение имеет раз
ряженного сложного ядра, окруженного отличное значение при возрастании поля и при рицательно заряженными электронами, двипоследующем убывании его. На рис. 6 показано жущимися вокруг ядра и вращающимися вокруг также, как меняется на — _______________ своей оси. Магнитные свойства вещества обусловлены этим движением электронов вокруг магничение, когда поле Н, s ---------------------£ N постепенно убывая, дой — Is n| ядра и их вращением вокруг собственных осей дет до 0. Намагничение Jk, а
и, т. о., представляющих собой те элементарные остающееся в образце при токи, о к-рых говорил Ампер.
Могут, очевидно, существовать два типа Н=0, называется «оста- | s •
ni атомов. В одних атомах магнитные действия точным» намагничением. sin '
sin Оно обычно составляет не |s ......
отдельных электронов компенсируют друг друболее половины максиь га. Атомы этого первого типа сами по себе мального намагничения.
Рис 5 никакого магнитного поля во внешнем пространстве не создают. В атомах второго типа таКогда поле возрастает в противоположном направлении (левая верх кая компенсация отсутствует. Каждый атом няя четверть), намагничение постепенно умень
второго типа представляет собой как бы машается и при нек-ром значении Нс этого встреч
ленький магнитик, обладающий собственным ного поля остаточное намагничение достигает 0. постоянным магнитным моментом и окруженЗначение магнитного поля Нс, приводящее ный собственным магнитным полем. При отостаточное намагничение к нолю, называется сутствии внешнего магнитного поля Н любое «коэрцитивной силой». Оно измеряет собой тело, состоящее из атомов первого типа, нисилу, удерживающую в образце остаточное какого магнитного действия не произвонамагничение. Все эти явления, связанные дит. Если же тело состоит из атомов второго с сохранением намагничения в образце при типа (т. е. магнитиков), то обычно при отсутстудалении или уменьшении поля Л, именуют
вии Н это тело в целом также не создает нися «гистерезисом» (от греч. слова hysteresis — какого магнитного действия, потому что отдельотставание). Чем чище ферромагнитное веще
ные атомы его расположены совершенно бес-
