кивание к-рых заставляет часть вылетающих из тела электронов возвращаться обратно.
Наоборот, при сильных внешних полях ток насыщения увеличивается (т. н. эффект Шоттки), . что является следствием понижения высоты потенциального барьера на границе металла при наличии внешнего поля. При очень сильных внешних полях эмиссия электронов принимает новый характер в связи с волновой природой электрона. Из тела начинают выходить не только электроны, обладающие достаточной энергией для преодоления работы выхода??, но и часть электронов меньших скоростей. Это явление называется «автоэлектронной эмиссией», или «вырыванием электронов сильным полем». Работа выхода <р зависит также от состояния и строения поверхности <гела.
Лит.: К а пц о в Н. А., физические явления в вакууме и разреженных газах, 2 изд., М. — Л., 1937; Рейман А. Л., Термоионная эмиссия, пер. с англ.
Б. М. Царева, М. — Л., 1940.
ТЕРМОИОННЫЙ ЭФФЕКТ,
см. Термоионная
ТЕРМОКАУСТИКА, способ лечения, состоящий в местном воздействии на болезненный очаг очень высокой темп-рой. Один из самых древних лечебных методов (применение кипящей воды, масла, раскалённых металлов и т. д.). В наст, время наибольшее распространение имеет термокаутер Пакелена, к-рый состоит из бензинового резервуара с платиновым наконечником; резиновым баллоном бензин прогоняется через’наконечник;при прохождении горящего газа*наконечник накаляется и остаётся всё время в раскалённом состоянии. Ещё более совершенны и удобны в работе электрич. приборы для прижигания — гальванокаутеры и диатермокоагуляторы (см. Диатермия). В наст, время прижигание применяется при избыточных грануляциях в ранах, при кондиломах, бородавках, а также при удалении злокачественных опухолей.
После прижигания остаётся струп, под к-рым идёт заживление.
ТЕРМОМЕТРИЯ, отдел физики, занимающийся методикой измерения температуры (см.). Т. приходится решать два основных вопроса: 1) о способах измерения температуры и 2) о выборе единиц и построении шкалы температур. Первый вопрос — о возможности измерения температуры прибором — решается сравнительно просто. Хорошо известен факт, что между двумя или несколькими телами, находящимися при различных температурах, всегда происходит обмен тепла, в результате к-рого более нагретые тела охлаждаются, а более холодные нагреваются. Процесс теплообмена продолжается до тех пор, пока температура всех тел не станет одинаковой, т. е. пока не наступит тепловое равновесие. Это даёт возможность измерять температуру тел при помощи термометров, (см.).
Очевидно, что температура тела равна температуре термометра, когда последний находится в состоянии теплового равновесия с телом. Критерием же того, что тепловое равновесие уже наступило, может служить неизменность некоторого зависящего от температуры свойства тела, из к-рого изготовлен термометр.
Это свойство называют термометрическим.
Термометрии, свойство должно удовлетворять нек-рым требованиям. Так, напр., оно должнооднозначно изменяться с температурой, быть точно воспроизводимым и сравнительно легко и точно измеряемым. Этим требованиям удовлетворяют многие свойства веществ, напр., объёмное расширение, используемое в ртутных и спиртовых термометрах, электродвижущая сила термоэлемента (см.), электрич. сопротивление металлов, излучение и др.
Одним из решений второго вопроса является условный выбор единицы температуры — г р ад у с а — как такого изменения температуры, к-рому соответствует одна сотая часть видимого изменения объёма ртути термометра при Нагревании его от точки таяния льда до точки кипения воды при нормальном давлении.
Такой способ определения единицы температуры связан с недостатками: 1) величина единицы оказывается зависящей как от термометрии. вещества, так и от термометрич. свойства; 2) ведёт к множественности температурных шкал. Действительно, одно какоелибо свойство различных тел, равно как и различные свойства одного и того же тела, меняются с температурой по различным законам. Вследствие этого одна сотая часть изменения различных свойств при нагревании от точки таяния льда до точки кипения воды неизбежно окажется различной.
Рациональный выбор единицы измерения температуры, а вместе с тем и рациональное построение температурной шкалы основаны на 2-м законе термодинамики (см.). Эта шкала в отличие от остальных называется термодинамической или эталонной шкалой температур (иногда шкалой Кельвина). К ней приходят след, образом. Из 2 — го закона термодинамики вытекает соотношение: г_1
Q1
(1) где — тепло, полученное телом от нагревателя, a Q2 — отданное холодильнику в обратимом цикле Карно (см.); и Т2 — температуры нагревателя и холодильника. При выводе соотношения (1) относительно температур Тг и Т2 не делалось никаких предположений, они совершенно не зависят от свойств какого-либо вещества и мы не знаем о них ничего, кроме того, что их отношение должно удовлетворять соотношению (1), т. е. что отношение температур нагревателя и холодильника равно отношению теплот, полученного и отданного ими при обратимом цикле Карно. Одну из этих температур мы могли бы выбрать произвольно, тогда вторая была бы определена из соотношения (1).
- За единицу измерения температуры — градус принимают такую разность температур между нагревателем и холодильником, при наличии к-рой можно было бы совершить, работая по циклу Карно, i/юо часть работы, совершаемой телом, работающим по этому же циклу между температурой кипения воды (температура нагревателя) и температурой таяния льда (холодильник). Что это так, легко показать, проделав элементарные преобразования соотношения (1). Т. к. соотношение (1) не зависит от свойств какого-либо тела, то и единица, установленная только что описанным способом, не зависит от них.
Термодинамич. шкала непосредственно не может быть осуществлена, но показания любого термометра, изготовленного из какого
