ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ — ПОТЕНЦИОМЕТРИЧЕСКОЕ ТИТРОВАНИЕгде р0 — стандартное давление (1.000 «миллибар или 760 мм ртутного столба), Л — термический эквивалент работы (величина, обратная механич. эквиваленту теплоты), R — газовая постоянная; ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении. Чтобы истинная температура Т стала равной П. т., нужно адиабатически привести данное количество воздуха к стандартному давлению, напр., опустить его до соответствующего уровня (приближенно — до уровня моря, где среднее давление «ок. 760 мм). — П. т. в данном количестве воздуха остается неизменной при адиабатических изменениях состояния (например, при адиабатич. подъеме или опускании), пока не наступает конденсация с выделением скрытой теплоты.
С высотой П. т. обычно растет; убывание 0 с высотой имеет место только при сверхадиабатическом градиенте Т. С энтропией П. т. связана соотношением $ = fy, In 0 + с, гд$ $ — энтропия сухого воздуха. Поэтому поверхности изэнтропические и равных потенциальных температур в атмосфере совпадают.
Эквивалентно-потенциальную температуру 0' мы получим, заменйв в вышеприведенном ур-ии истинную температуру Т на эквивалентную температуру Т' =Т-\-^^-е', где р — атм. давление и е — упругость водяного пара в •атмосфере, выраженные в одних и тех же единицах. В эквивалентно-потенциальной температуре уже учтен весь возможный эффект выделения скрытой теплоты конденсации; поэтому она остается постоянной и при влажноадиабатических изменениях состояния, напр., при подъеме насыщенного воздуха. Чтобы истинная температура Т сделалась равной О', нужно было бы: 1) адиабатически поднять воздух до такой высоты, чтобы содержащийся в нем водяной пар весь сконденсировался, выделив скрытую теплоту, и выпал в виде осадков; 2) адиабатически опустить воздух до уровня стандартного давления.
Пользуясь П. т., можно сравнивать тепловое состояние воздушных слоев, находящихся на различных уровнях, т. *е. под разным давлением. Оставаясь неизменной при адиабатических измененных состояниях, П. т., а особенно эквивалентно-потенциальная температура, является консервативным, т. е. медленно изменяющимся свойством воздушной массы и характеризует ее происхождение (см. Массы воздуганыё).
ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ, возможный, существующий в скрытом виде, в потенции, но могущий проявиться, стать действующим.
ПОТЕНЦИАЛЬНЫЙ БАРЬ ЕР, распределение потенциальной энергии в пространстве, графическое изображение которого имеет форму • м барьера (рис. 1). При таU(x' ком распределейии по/• \ тенциальной энергии те/ UmaX
СИЛЫ,
ДОЙСТВуЮЩИв
/ 1 на частицу, будут раз/ *_____ личны в зависимости от 0 / * того, по какую сторону е. отж точки хт, соответстг * вующей вершине барье’ pa М, будет находиться Рис- *• частица. Наглядно это можно уподобить случаю, когда частица находится на склоне возвышенности и подвержена силам тяжести. Согласно современным представлениям об атомном ядре, последнее окру — 560
жено со всех сторон потенциальным барьером (рис. 2), так что находящиеся в нем частицы сдерживаются силами, направленными к центру ядра. Классическая механика принимает, что частица может удалиться от центра ядра О только на расстояние ж0, соответствующее пересечению прямой U(x) Е (полная энергия частицы) с* кривой м U (ж), изображающей “и™ П. б.; частица, сле- - -\- - /! |лм — довательно, всегда \ 0 /хо должна была бы оставаться внутри ядра.
Согласно же квантовой механике (см.), Рис. 2. имеется определенная вероятность того, «что частица может пройти барьер даже в том случае, если Е< Эти представления позволили объяснить радиоактивный распад атомов.
Лит.: Френкель Я. И., Волновая механйка, ч. 1, Л. — М., 1934.
ПОТЕНЦИОМЕТР, прибор для измерения по Но левому методу электродвижущей силы (эдс) у напряжения, силы тока или е сопротивления. Потенциометр, состоит из: 1) сопров тивления, посредством которого можно делить известное или искомое напряк... жение в любом известном . — П заранее отношении; 2) гальL|h= — I Г1 ванометра и 3) нормальнсе — i--ro элемента. В практике и часто понимают под потенциометром только сопротивление, к-роэ позволяет делить напряжение.
Измерение эдс заключаемся в следующем. Сравниваемые эдс U (неизвестная) и эдс нормального элемента е компенсируются внешним напряжением от постороннего источника тока (батареи) Е, включенного на внешнее сопротивление АВ (падение напряжения устанавливается от точки А до точки В). При помощи переключателя К включают в цепь прибора нормальный элемент. Передвижением контакта С устанавливают отсутствие тока в гальванометре G. Вследствие этого эдс е нормального элемента будет уравновешена (компенсировайа) разноствю потенциалов на участке сопротивления ВС. Переместив затем переключатель К вправо, добиваются того же условия для эдс U (положение передвижного контакта С'). Отсюда для двух случаев, по закону Ома, имеем: е — гг (1), и = ir' (2), где г — сила тока в цепи прибора, г — сопротивление участка ВС, г' — сопротивление участка ВС'. Из уравнений (1) и (2) следует, что U=е
П. подразделяются на П. постоянного и переменного тока. В зависимости от сопротивления рабочей цепи П. можно разделить на П. малого внутреннего сопротивления (порядка 100 2) и большого сопротивления (выше 1.000 2). Первые применяют для измерения весьма малых разностей потенциалов (сотые* доли V), напр., в термопарах, вторые — для измерения разности потенциалов пооядка 1 V.
ПОТЕНЦИОМЕТРИЧЕСКОЕ ТИТРОВАНИЕ, объемный метод химич. анализа, при к-ром обычное титрование сопровождается измерением электродвижущих сил элемента, составленного из водородного или каломельного электрода и обратимого электрода, в котором электродной жидкостью является титруемый раствор. По мере изменения концентрации в растворе при его оттитровывании, меняется и электродвижущая сила. Если последнюю откладывать по оси ординат, а вдоль оси абсцисс
