Светорассеяние [1] (цветное), или дисперсия (Dispersion, Farbenzerstreung) — разложение белых или вообще сложных цветных лучей на более простые в следующих явлениях: 1) преломление в прозрачных телах, 2) преломление в телах, поглощающих некоторые лучи (аномальная дисперсия), 3) дифракционный нормальный спектр, 4) вращение (молекулярное и магнитное) плоскости поляризации (см.), 5) расхождение оптических лучей разных цветов в двуосных кристаллах.
1) С. при преломлении (призматическая дисперсия) лучше всего может быть наблюдаемо на спектре, получаемом при прохождении белых лучей из щели через прозрачную призму с преломляющим ребром, расположенным параллельно щели. Такое разбрасывание лучей, различающихся по периоду колебаний и по длине волны (а физиологически — по цвету), происходит от различия в показателях преломления, т. е. от различия в скоростях распространения разноцветных лучей в одной и той же прозрачной среде. Такая зависимость скорости распространения эфирных колебаний различных периодов от величины периода теоретически объясняется взаимным влиянием частиц обыкновенного вещества и частиц светового эфира. Существуют очень сложные теории (Коши, Брио, Зельмейер, Гельмгольц), объяснающие явления призматической дисперсии с достаточной подробностью. Призматическое С. представляет огромное значение для устройства оптических чечевиц и спектроскопов и характеризуется для каждого прозрачного тела некоторыми постоянными величинами. Ограничиваясь видимыми лучами (в солнечном спектре между фраунгоферовыми линиями А [в красной] и H [в фиолетовой] части спектра), мы можем определить для призмы из данного прозрачного материала показатели преломления лучей, соответствующих определенным фраунгоферовым линиям солнечного спектра (см.) A, C, D, F, H. В таком случае характерными постоянными будут:
a) Полное С., т. е. разность между показателем преломления фиолетовых лучей n(H) и показателем преломления красных — n(A), т. е. n(H)—n(А) = полное С.
b) Светорассеивающая сила (pouvoir dispersif) = .
с) Частное С., или разности между n(Н)—n(F), n(F)—n(D), n(D)—n(C), n(C)—n(A).
d) Относительное С. — .
e) Дисперсия призмы в min. отклонения
где dα — небольшой угол между двумя близкими лучами, которых показатели преломления отличаются на dn, и А — преломляющий угол призмы. Мы приведем таблицу для нескольких тел с величинами среднего показателя преломления [так называется теперь n(D)], частного C. = n(F)—п(С) и относительного С. — Δ.
| n(D) | n(F)—n(C) | 1000Δ. | |
|---|---|---|---|
| Алмаз | 2,4173 | 0,0254 | 17,7 |
| Йодистое серебро | 2,1816 | 0,1256 | 104,2 |
| Плавиковый шпат | 1,4339 | 0,0045 | 10,4 |
| Кварц | 1,5442 | 0,0078 | 14,3 |
| Сероуглерод | 1,6303 | 0,0345 | 54,7 |
| Вода | 1,3330 | 0,0060 | 18,0 |
| Гвоздичное масло | 1,6188 | 0,0431 | 69,5 |
| Воздух | 1,0002429 | 0,00000295 | 10,1 |
| Водород | 1,0001429 | 0,00000195 | 13,7 |
Йенские стекла.
| (Nr) | n(D) | n(F)—n(C) | 1000Δ. | |
|---|---|---|---|---|
| Легкий фосфор. Crown О. | 225 | 1,5159 | 0,00737 | 14,3 |
| Тяжелый bar. Sil. cr. О. | 211 | 1,5727 | 0,00988 | 17,2 |
| Легкий bor flint S. | 35 | 1,5503 | 0,00996 | 18,1 |
| Тяжелый bor. flint S. | 10 | 1,6797 | 0,01787 | 26,3 |
| Самый тяжелый flint S. | 57 | 1,9626 | 0,04882 | 50,8 |
Из таблицы видно, что наиболее сильна относительная дисперсия у йодистого серебра, а наименее у воздуха и плавикового шпата; для иенских стекол Δ увеличивается с n(D) и несколько быстрее n(D). С увеличением температуры дисперсия в жидкостях уменьшается, а для твердых тел увеличивается всегда, и при увеличении, и при уменьшении n.
Формулой призматической дисперсии называется эмпирически полученная и теоретически обоснованная связь между показателем преломления n и длиной волны λ. Самые простые формулы даны Коши (1835) и Кеттлером: (Коши); (Кеттлер). Эти формулы позволяют предвычислять для прозрачных тел частные дисперсии в разных частях спектра, облегчая тем задачу устройства ахроматических призм и чечевиц (см. Ахроматизм).
2) Аномальная дисперсия. В случае призм, приготовляемых из веществ, которые дают в спектре полосы поглощения, нередко наблюдается необычный порядок распределения цветов, а именно: наименее преломляющимися являются фиолетовые, а наиболее преломляющимися желтые, красные. Это происходит от того, что показатель преломления призмы не изменяется непрерывно с уменьшением длины волны лучей, но претерпевает резкие перемены (maxima и minima), переходя полосу лучей, сильно поглощаемых призмой. Кундт первый указал на эту зависимость аномальной дисперсии от поглощения лучей веществом призмы (раньше подобные явления аномальной дисперсии в йоде, фуксине наблюдали Леру, Христианзен). Кундт предложил удобный способ обнаруживать такую зависимость посредством 2-х перекрещивающихся призм. Через узкую короткую горизонтальную щель и призму (напр., из прозрачного флинта) с горизонтальными ребрами пропускают белый свет, чтобы получить узкую вертикальную полосу спектра — с горизонтальными цветными полосами. Затем, рассматривая этот спектр через призму из аномально светорассеивающего вещества (напр. фуксина, цианина и др.) с вертикально расположенным преломляющим ребром, можно легко заметить вблизи полос поглощения сдвиг и искривление границ цветных полос спектра то в одну, то в другую сторону. Пфлюгер, приготовив призмочки из твердого фуксина, определил показатели преломления лучей для различных волн — λ = 589 µµ, 486 µµ, 461 µµ, 410 µµ, а именно n = 2,64; 1,05; 0,83; 1,17. На этом примере не только доказывается, что желтые лучи (λ = 589 µµ) преломляются сильнее фиоетовых (410 µµ), но и обнаруживается возможность еще особой аномалии, а именно то, что для лучей λ = 461 µµ. (Sr) n = 0,83, т. е. что фуксин способен распространять волны (λ = 4б1µµ) со скоростью, которая больше скорости их распространения в пустоте, — иначе говоря, в свободном световом эфире. По опытам Кундта, подобные аномалии обнаружены и с призмами из тонких слоев железа, никеля, платины, золота и меди. Подобный случай аномальной дисперсии (n<1) Никольс наблюдал в кварце для λ>7,4 µ, т. е. в отдаленной инфракрасной части спектра. Для тел, обладающих аномальным С., вышеприведенные формулы Коши и Кеттлера являются не удовлетворительными. Современная теория дает для таких тел более сложную зависимость между n, λ, k (коэф. поглощ. свет. лучей), Т — периодом колебаний эфирной частицы и Т1 — периодом колебаний частиц исследуемой призмы (предполагая, что частички вещества не испытывают трения и влияния эфирных частиц). Эта зависимость — в виде уравнений:
. . . (1)
. . . (2)
Из (2) уравнения, при Т1 = Т, получается k = ∞, а это указывает, что при синхронизме колебаний частиц исследуемого вещества и частиц эфира, призма должна задерживать все лучи периода Т и, след., должна дать в спектре одну абсорбционную полосу, по сторонам которой k — симметрично убывает. При таком условии yp. (1) показывает, что n — при переходе от лучей (инфракрасных) с периодом, большим Т, к лучам с периодами, близкими к Т, непрерывно увеличивается; достигнув maximum’a при Т = Т1, n затем быстро уменьшается до некоторого minimum’a и снова непрерывно растет для лучей, приближающихся к ультрафиолетовым.
По электромагнитной теории света Максвеля — между диэлектрической постоянной k прозрачного изолятора и показателем преломления n существует простое соотношение: k = n2, принимая за n — показатель преломления для весьма больших λ. Этот теоретичный вывод подтвержден многочисленными опытами, которые, между прочим, показывают, что все вещества, которых k превышает число 5, обладают аномальной дисперсий лучей с очень большой длиной волны (электрические лучи Гертца). Напр., для воды k = 80, непосредственный опыт над преломленишем Гертцовских лучей в водяной призме дал n = 9.
3) Диффракционное С. — пропорционально длине волны. Нормальный диффр. спектр и дисперсия сетки (см.)
4) Вращательная дисперсия (dispersion rotatoire) получается с поляризов. белыми лучами, при переходе их через активные вещества — кварц, сахар, терпентин и пр. (см. Вращение плоск. поляризации — молекулярное). Эти лучи испытывают вращение плоскости поляризации, изменяющееся приблизительно обратно пропорционально квадрату длины волны (закон Био); таким образом, плоскость поляризации фиолетовых лучей закручивается вообще на больший угол, нежели плоскость поляризации красных лучей. Для кварца при толщине 1 мм такое расхождение плоскостей поляризации фиолетовых и красных лучей достигает почти 36°. Для каждого вещества с молекулярным вращением пл. поляр, (а также и при магнитном вращении пл. поляриз.) — зависимость между φ — углом вращения пл. поляриз. лучей и λ — их длиной волны (в пределах видимых лучей) может быть достаточно точно выражена формулами
или .
Для некоторых веществ (виннокам. кислота и ее соли) замечена аномальная вращательная дисперсия) аналогичная призматической дисперсии.
5) Дисперсия оптических осей в двуосных кристаллах заключается в изменении угла между оптическими осями с изменением длины волны лучей. В большинстве случаев этот угол увеличивается, хотя и на небольшую величину, с уменьшением длины волны. В этих явлениях наблюдаются нередко неправильности, напоминающие собой аномальную вращательную дисперсию. Литература вопроса достаточно подробно указана в «Курсе физики» проф. Хвольсона (II, 371 к § 21; стр. 631; 700).
- ↑ Светорассеяние этимологически то же, что рассеяние света, но последним именем, или диффузией света, называется незеркальное отражение света, как, напр., матовыми поверхностями тел. Ф. П.