свойство тавтохронности (см.) движения тяжелой точки по циклоиде, к-рое теоретически может быть применено для построения абсолютно изохронного маятника. В этом же трактате содержится теорема о центробежной силе, применена теорема живых сил, в неясной форме и без специального названия введен момент инерции (или вернее величина, ему пропорциональная).
Поводом для возвращения Г. из Парижа на родину послужила отмена Нантского эдикта. Последние годы своей жизни Г. провел почти безвыездно в Гааге. В 1689 он был короткое время в Англии, где на заседании Королевского общества выступил с докладом о причине силы тяжести. В 1690 вышло второе знаменитое сочинение Г., его «Трактат о свете», напечатанное на французском языке вместе с «Рассуждением о причине тяжести». «Трактат о свете» является первым последовательным эскизом волновой теории.
Мнение о свете как волновом движении высказывалось многими и до Г. (Гримальди, Гук, Ньютон), но в неопределенной, расплывчатой форме. Г. отчетливо формулирует основное правило для расчета распространения волн, устанавливает принцип суперпозиции интенсивностей, выводит на основании волновой теории законы отражения и преломления в однородной (изотропной) среде. Особенно замечательна V глава трактата, излагающая теорию распространения света в кристаллах исландского шпата. Изложение теории двойн. лучепреломления в учебниках физики и до сего времени ведется по Г. Несомненное влияние на развитие идей Г. в области математики, механики и оптики оказало учение Декарта. Г. считал необходимым для объяснения света и тяготения наличие всепроникающей среды — эфира (см.).
Силу тяжести он объяснял как некоторую центростремительную силу вихря в эфире; вихри, по Г., служили для объяснения тяготения, но были бесполезными для понимания переносного движения планет. В трактатах о свете и тяготении Г. давал первый эскиз физики эфира.
Г. умер 8 июня 1695 в то время, когда печатался его последний трактат — о множественности миров «Kosmotheoros», содержащий догадки об обитаемости других миров, гипотезы о форме земли и других астрономических вопросах. «Диоптрика» и ряд других оптических, астрономических, механических и математических сочинений были опубликованы только после смерти Г. Поли, собр. соч. — (Euvres completes (La Haye) вышло 1888—1905.
Переводы сочинений Гюйгенса на немецкий язык: Abhandlung uber das Licht, Lpz., 1903; Ueber die Bewegung der Korper dutch den Stoss. Ueber die Zentrifugalkraft, Lpz., 1903; Cosmotheoros, Lpz., 1743; Abhandlung uber die Ursache der Schwere, B., 1893.
Лит.: Harting P., Ch. Huygens in Zijn Leven enWerken geschetst, Groningen, 1868; Mach E., Die Prinzipien derphysikal. Optik, Lpz., 1921; MachE., Die Mechanik in ihrer Entwickelung historischkritisch dargestellt, Lpz., 1908 (есть рус. пер., СПБ, 1909); R оsenberger F., Isaac Newton u. seine physikal. Prinzipien, Lpz., 1895; Розенбергер Ф., Очерк истории физики, СПБ, 1883—94.
ГЮЙГЕНСА ПРИНЦИП, приближенный метод решения задач о распространении волн, особенно световых. Трудность задач такого рода состоит в том, что волнение распределенопо всему объему, окружающему светящуюся точку, и, рассчитывая действие в какой-либо точке, нужно принять во внимание влияние каждого элемента объема на данную точку.
Идея Г. п. заключается в сведении объемной математической задачи к поверхностной: волновая функция, распределенная по объему, заменяется функцией, распределенной по нек-рой произвольной поверхности, чем задача чрезвычайно упрощается. Каждый элемент объема, затронутого волнением, является, по Гюйгенсу, центром элементарных волн (рис. 1), поверхность, огибающая эти элементарные волны, буА дет волновой поверхЛ ностью, если фаза во / \ всех ее точках одина/ \ кова. При этом об/ \ ратные элементарные волны (пунктир на рис.) должны быть / \ отброшены, как не / \ имеющие физическо/ \ го содержания. Ос/ \ новное утверждение .
Рис. 1.
Гюйгенса состоит в том, что построение элементарных волн можно начать с любой поверхности, находящейся между светящимся предметом и данной точкой, для к-рой рассчитывается световое действие. Если произвольно избранная поверхность совпадает с волновой (фронтом волны), то, построив на нейэлементарн. волны желательного радиуса, получим новый фронт волны в виде' касательной к элементарным волнам. В такой форме Г. п. пригоден только для решения задач геометрической оптики (см.); за пределами геометрической тени, где элементарные волны не имеют общей касательной, по Г. п. не должно быть действия света, что находится в противоречии с фактами диффракции. Гюйгенс успешно применил свой принцип для объяснения законов отражения, преломления, двойного лучепреломления.
Френель, дополнив Г. п. утверждением о когерентности (см.) различных участков волны, исходящей из одной светящейся точки, мог объяснить основные диффракционные явления, основываясь на интерференции.
Пусть (рис. 2) имеется в пространстве некоторая точка Р и требуется рассчитать действие
Рис. 2.
светящейся точки L на Р. По ГюйгенсуФренелю влияние всех элементов объема может быть заменено действием любой замкнутой волновой поверхности АОВ на точку Р. Если распространение волн ограничено препятствием, то целесообразно выбрать волновую поверхность так, чтобы
